三流动阻力的求解途径管内流动的摩擦系数，与绕流的曳力系数是表征粘性流体动量传递速率的重要物理量，一且或已知，则可由式或式获得相应的流动阻力。现以图的水平國管内的稳态流动为例讨论∫的求解途径。前面已经求出剪应力沿管径方向为线性分布，即假定上述流动为牛顿型流体的层流，则由式得式中，号表示此时动量通量与速度梯度的方向相反。将式代入式中，得盖上式为“关于，的一阶线性微分方程，边界条件为:，对式积分求解得品上式即为圆管稳态层流的速度分布曲线，为抛物线状。显然，在管处，流速大，为据此，速度分布又可写成低根据平均速度的定义，青县机箱厂可得流体在管内层流流动的平均流速为片门上式亦可写成？式称为哈根柏漫叶方程。在得到速度分布以后，即可由式求得管内流动的摩擦系数。
　　将式用于壁面处，则将上式代人式中并整理得式中，。为管内流动的雷诺数。应当指出，上述求解∫的步骤及方法，仅仅适用于非常简单的层流流动情况。对于比较复杂的层流流动，青县机箱厂则需要通过微分衡算，建立物理量如速度压力等在空间变化的微分方程，继而求解获得速度压力等的空间分布规律，后才能求得与流动阻力有关的若干流动特征参数。这一内容将在第六节和第七节中详细讨论。对于工程上更为常见的瑞流流动，由于其质点流动的复杂性，即使是较为简单的情况，目前也还不能完全用理论方法求解，代之的是采用实验并结合量纲分析，建立经验关联式。这一内容将在第八九节中详细介绍。例的水以的质量流率流过内径为的水平管道。试求流动的摩擦系数:流体流过管长的压力降以及摩擦阻力▣解：水的物性为,。
　　故为层流流动，由式得片受，第六节流体流动的微分方程第四节讨论的总衡算方程的特点是：由控制体的外部变化如进出口流股的状态控制体与环境之间的交换情况来确定内部物理量的平均变化，而对于控制体内部物理量的逐点变化规律是不可能知道的。为了探讨青县机箱厂流体流动系统内部的变化规律，解决诸如速度分布压力分布流动阻力的计算等问题，进行微分衡算。本节推导单组元系统的做分质量衡算方程和微分动量衡算方程。在推导微分衡算方程之前，有必要对推导方程采用的方法作一简单介绍。歌拉方法与拉格朗日方法在研究和分析流体流动时，有两种方法：欧拉方法与拉格朗日方法。一欧拉方法欧拉方法以相对于坐标固定的流场内的任一空闻点为研究对象，研究流体流经每一空间点的力学性质。如果每一点的流动规律都已经知道，则整个流场的运动规律也就知道了。其具体方法是，在流体运动的空间中取一位置体积均固定的流体微元，对此流体微元依据守恒定律作相应的衡算，可以得到相应的微分方程。